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Ćtem Acceso Abierto DeterminaciĆ³n del perĆodo del Tecnecio 105.(Universidad de Buenos Aires. Facultad de Ciencas Exactas y Naturales (Argentina), 1954) Flegenheimer, Juan G.El objeto de la presente tesis es la determinaciĆ³n mĆ”s exacta del perĆodo del tecnecio de nĆŗmero de masa 105, que se produce en la fisiĆ³n del uranio. Existe una sola referencia bibliogrĆ”fica, donde se consgna un perĆodo como de aproximandamente 15 minutos, establecido en 1943 por W. Seelmann-Eggebert y H.J. Born (cita bibliog. 1) Su nĆŗmero de masa es conocido pues produce por desintegraciĆ³n el Rutenio 105 cuyo nĆŗmero de masa se ha estanlecido con seguridad. En las publicaciones norteamericanas que salieron despuĆ©s de la segunda guerra mundial, como los tres tomos de "The fission products" por Ch. Coryell y H. Sugarman, no se consiguen datos mĆ”s exactos para este perĆodo, como tampoco en las tablas de siĆ³topos posteriores como la del Review of Modern Physics del mes de abril 1953, donde el Ćŗnico dato que figura es el perĆodo corto (cita bibliog. 2).Ćtem Acceso Abierto El mecanismo de las evaporaciones nucleares producidas por mesones PI de alta energĆa.(Universidad Nacional de TucumĆ”n. Facultad de Ciencias Exactas y TecnologĆa. Instituto de FĆsica (Argentina), 1958) Bravo, OrlandoUn anĆ”lisis sistemĆ”tico do las caracterĆsticas cinemĆ”ticas de los fragmentos nucleares emitidos en una desintegraciĆ³n de alta energĆa, permite determinar el mecanismo que rige la etapa conocida como āevaporaciĆ³n nuclearā. El Ćŗnico instrumento detector que permite una cabal identificaciĆ³n y mediciĆ³n de fragmentos pesados es la emulsiĆ³n fotogrĆ”fica nuclear. Se han analizado detalladamente las desintegraciones nucleares producidas en un bloque de emulsiones nucleares tipo llford (Ā”5 de 600 micrones de espesor, expuesto al haz de mesones pi de una energĆa de 4,15 Bev. Se determinĆ³ el espectro de longitudes de las trazas de fragmentos, la distribuciĆ³n angular de los mismos, asĆ como la de las dermis partĆculas evaporadas. K1 espectro de longitudes de los fragmentos revela que en las evaporaciones de nĆŗcleos āpesadosā (Br y Ag) sĆ³lo son emitidos fragmentos de menos de 2-3 micrones de alcance. Los nĆŗcleos ālivianosā (C, N, y O), en cambio, contribuyen con fragmentos de hasta 12 micrones de alcance. De las distribuciones angulares se deduce que la evaporaciĆ³n nuclear ocurre por intermedio de un mecanismo cinemĆ”ticamente semejante a la formaciĆ³n de un nĆŗcleo compuesto en reacciones nucleares de baja energĆa: el nĆŗcleo evaporante, altamente excitado por efectos de la cascada nuclear, recibe una transferencia de impulso en la direcciĆ³n del piĆ³n incidente. La evaporaciĆ³n de este nĆŗcleo tiene lugar āen vueloā, alterĆ”ndose la distribuciĆ³n angular de los fragmentos y nucleones evaporados por efectos de la transformaciĆ³n de Lorentz. Asimismo, se establece que el fragmento es un genuino retroceso colimado en direcciĆ³n opuesta a las partĆculas evaporadas. En el caso de nĆŗcleos āpesadosā, la velocidad del Centro de Masa (nĆŗcleo evaporante) es despreciable; las distribuciones angulares no sufren por tanto modificaciones apreciables en la transformaciĆ³n al Sistema de Laboratorio. La leve anisotropĆa de las partĆculas livianas evaporadas por estos nĆŗcleos pesados, se explica considerando la contribuciĆ³n de los restos de baja energĆa de la cascada nuclear.Ćtem Acceso Abierto Efecto raman externo en cristales moleculares(Universidad Nacional de Cuyo (Argentina). Instituto de FĆsica "Dr. J. A. Balseiro, 1961) GrĆ¼nfeld, VerĆ³nicaSe ha tomado un modelo (debidamente justificado) para estudiar dinĆ”micamente las libraciones de las molĆ©culas que constituyen la celda unidad cristalogrĆ”fica, suponiĆ©ndolas girĆ³scopos asimĆ©tricos, rĆgidos, sometidas a un cierto potencial externo elĆ”stico y acopladas tambiĆ©n elĆ”sticamente entre sĆ. Para ello se usaron los parĆ”metros de Euler. Pasando a la forma invariante de la ecuaciĆ³n de Schrodinger, se obtuvieron las autofunciones de los niveles de energĆa, que resultan ser los de seis osciladores armĆ³nicos monĆ³dimensionales, con tĆ©rminos de perturbaciĆ³n. (Para el caso en que hay dos molĆ©culas por celda unidsd cristalogrĆ”fica). Se hallan asimismo expresiones para los momentos elĆ©ctricos inducidos, para calcular las intensidades de las lĆneas y formular reglas de selecciĆ³n. El modelo tomado permite: - Dar expresiones para las intensidades (equivalentes a las de Kastler y Rousset, (1), (2)) y ademĆ”s enunciar reglas de selecciĆ³n para las transiciones, cosa que esos autores no pueden hacer con su modelo semiclĆ”sico. - Justificar rigurosamente las expresiones usadas por Ichishima para calcular la entropĆa, el calor especĆfico y su variaciĆ³n con la temperatura, estando estos resultados de acuerdo con los datos experimentales. - Dar una interpretaciĆ³n fĆsica al potencial tomado, partiendo de resultados recientes de Coulson y Davies (7), (8), en base a los cuales y al formalismo usado se explica en forma cualitativa la dependencia tĆ©rmica observada experimentalmente en numerosos espectros. (Ichishima (k); Fruhling (3 ).Ćtem Acceso Abierto Sistema de dos fotones(Instituto de FĆsica "JosĆ© A. Balseiro". Universidad Nacional de Cuyo. ComisiĆ³n Nacional de EnergĆa AtĆ³mica, 1964) Menegozzi, Leonel N.Es sabido que la teorĆa cuĆ”ntica no permite atribuir a una transiciĆ³n un campo observable, asi como la evoluciĆ³n de cargas y corrientes; sĆ³lo son observables expresiones cuadrĆ”ticas del campo emitido tales como la energĆa e impulso. Sin embargo es un hecho innegable que todo proceso no estacionario en electrodinĆ”mica cuĆ”ntica implica una progagaciĆ³n espacio-temporal, y en esencia lo que en general uno hace es utilizar modelos clĆ”sicos o esquemas mentales que involucran una propagaciĆ³n de un campo clĆ”sico para luego proceder a un cĆ”lculo cuĆ”ntico por medio de la teorĆa de perturbaciones. Es Ćŗtil entonces clarificar y poner sobre bases mĆ”s rigurosas estos conceptos empleados en forma implĆcita aunque sin discusiĆ³n en todas las consideraciones elementales respecto al comportamiento del campo cuĆ”ntico. Veremos entonces como es posible, aunque con limitaciones que luego expondremos- describir en tĆ©rminos clĆ”sicos transiciones cuĆ”nticas que involucren un fotĆ³n. Con este fin se asocia al campo emitido, un campo clĆ”sico tal que actuando sobre un cuerpo de prueba por ejemplo otro Ć”tomo en su estado fundamental produzca los mismos elementos de matriz y efectos del campo cuĆ”ntico. Este campo asociado tiene ademĆ”s la misma densidad de energĆa,. impulso y longitud de coherencia que el campo cuĆ”ntico con la ventaja de proporcionarnos una imagen directa aunque no completamente rigurosa de su prolongaciĆ³ "espaciĆ³n-temporal". SerĆ” objeto de este trabajo tratar de definir conceptos similares para transiciones que involucren dos o mĆ”s fotones, estudiar sus limitaciones y luego su aplicaciĆ³n a fenĆ³menos fĆsicos bien conocidos que envuelvan la apariciĆ³n de paquetes de dos fotones, tal como la desintegraciĆ³n del positronio en su estado S.- En todos estos casos los campos asociados muestran las mismas correlaciones y producen los mismos efectos del campo cuĆ”ntico, con la ventaja de darnos una imagen de su evoluciĆ³n en el espacio tiempo de configuraciones. de su evoluciĆ³n en el espacio tiempo de configuraciones.-Ćtem Acceso Abierto Estructura y cinĆ©tica de formaciĆ³n de zonas de guinier-Preston isotrĆ³picas.(Instituto de FĆsica "JosĆ© A. Balseiro". Universidad Nacional de Cuyo. ComisiĆ³n Nacional de EnergĆa AtĆ³mica, 1964) Bonfiglioli, Alberto FranciscoDe la exposiciĆ³m que acaba de hacerse resulta claro que falta un modelo estructural para las zonas GP isotrĆ³picas suficientemente probado. Al mismo tiempo, la falta completa de conocimiento estructural directo de las primeras etapas de la pre-precipitaciĆ³n hace imcierta la interpretaciĆ³n de los resultados resistromĆ©tricos. El presente trabajo pretende cintribuir a llenar esos claros. Quremso, por un lado, estudiar la pre-precipitaciĆ³n desde sus etapas incipientes, y en la base a los datos obtenidos, proponer un modelo de estructira para las zonas GP, estableciendo su validez y alcance. Al mismo tiempo, esta descripciĆ³n servirĆ” como un paralelo estructural de las experiencias ressitromĆ©tricas.Ćtem Acceso Abierto Propiedades plĆ”sticas de soluciones sĆ³lidas con orden de largo alcance.(Instituto de FĆsica "JosĆ© A. Balseiro". Universidad Nacional de Cuyo. ComisiĆ³n Nacional de EnergĆa AtĆ³mica, 1966) Victoria, MĆ”ximo PedroThe mechanical properties of ordered and disordered N1 Fe and Cu3Au singlecrystals have been investigated under tension. The dependence on the grain sise of the tensile curves have also been studied in polycrystalllne N13 Fe. For this purpose, measurements have been made in the present Investigation on the dependence of the characteristics of the tensil carve with such parameters as the initial orientation of the tensil axis of the singlecrystals, the ordered domain size, the degree of order and the test temperature. The reorientation of the tensile axis during deformation has been followed with X-rays techniques, studying also the influence of the activation of more than one slip system. Finally, the phenomena of strain investigated, and its dependence on initial deformation. Information on the metallographic characteristics observed in ordered and disordered crystals is presented.Ćtem Acceso Abierto GeneralizaciĆ³n de un nuevo mĆ©todo que permite derivar relaciones de superconvergencia y expresar la informaciĆ³n contenida en el Ć”lgebra de corrientes.(Universidad Nacional de Cuyo (Argentina). Instituto de FĆsica "Dr. J. A. Balseiro, 1967) Zandron, Oscar S.En la primera parte de esta tesis se generaliza un nuevo mĆ©todo propuesto por Fubini para derivar relaciones de interacciĆ³n fuerte (relaciones superconvergentes) y expresar la informaciĆ³n contenida en el algebra de corrientes, de una manera mĆ”s general. Se aplicarĆ” dicho mĆ©todo a un proceso con "target" de spin 1/2 y cuando ambas corrientes tienen spin 1.Ćtem Acceso Abierto Efecto magnetomĆ³rfico longitudinal en lĆ”minas.(Instituto de FĆsica "JosĆ© A. Balseiro". Universidad Nacional de Cuyo. ComisiĆ³n Nacional de EnergĆa AtĆ³mica, 1967) Cotignola, J. M.; Platzeck, R. P.Cuando los electrones se mueven en un medio infinito, la resistencia alĆ©ctrica es debida a los procesos de choque que realiza el electrĆ³n dentro del medio. Cuando es limitado, va a haber tambiĆ©n choque contra la superficie que lo limita. Este proceso tiene importancia cuando el nĆŗmero de choques con la superficie es comparable con el nĆŗmero de choques dentro del metal, en otras palabras, el efecto de borde serĆ” tanto mĆ”s visible cuĆ”nto mayor ea la relaciĆ³n entre camino libre medio y la dimensiĆ³n de la muestra que interviene en el proceso. Chambers(1950) ha utilizado argumentos cinĆ©ticos para encontrar la soluciĆ³n de la ecuaciĆ³n de Boltzmann para cualquier tipo de geometrĆa. Cuando se aplica un campo magnĆ©tico, la trayectoria de kos ekectrones se me mof}dificada y en consecuencia la frecuencia de choques contra las paredes cambia. Esto tiene influencia directa sobre la conductividad, la cual resulta ahora una funciĆ³n del campo. Este es un efecto que depende de la geometrĆa y no tiene relaciĆ³n con la magnetorresistencia del material. Por esto es que se llama efecto magnetomĆ³rfico. Como el campo puede tener diferentes orientaciones con respecto a la corriente y a la muestra, hay muchas diferentres posibilidades. Nosotros nos ocuparemos del caso en que el campo es parelelo a la corriente.Ćtem Acceso Abierto MediciĆ³n de las conductividades tĆ©rmicas y elĆ©ctricas de In puro entre, 1Ā° K y 4 Ā°K en presencia de campos hasta 15 kOe. MediciĆ³n de efectos magnetomĆ³rficos tĆ©rmicos en lĆ”minas de In, entre 1Ā° K y 4Ā° K Y con campos de hasta 15.000 ce. Estudio y desarrollo de un detector de nivel de alta precisiĆ³n para lĆquidos criogĆ©nicos.(Instituto de FĆsica "JosĆ© A. Balseiro". Universidad Nacional de Cuyo. ComisiĆ³n Nacional de EnergĆa AtĆ³mica, 1968) de la Cruz, F.; Platzeck, R. P.Se han realizado mediciones de conductividad tĆ©rmica y elĆ©ctrica en In policristalino de alta pureza entre 1Ā° K y 4Ā° K , en presencia de campos magnĆ©ticos longitudinales de hasta 113.000 Ce . El In es superconductor, a partir de 3, 4Ā° K , para obtener los valores a campo magnĆ©tico cero se desarrollĆ³ un mĆ©todo que dio excelentes resultados. Se comprobĆ³ la validez de la regla de Kohler tĆ©rmica y elĆ©ctrica. La dependencia de las resistividades, a campo cero, con temperatura estĆ” de acuerdo con lo esperado de las teorĆas existentes. El valor de 9 obtenido a partir de las mediciones elĆ©ctricas es menor que el obtenido, para la temperatura de Debye, a partir de calores especĆficos. Se analiza el nĆŗmero de Lorenz a campo cero y se encuentra buen acuerdo con la teorĆa. Se demuestra que hay una incompatibilidad entre las dependencias de temperatura asignadas a las resistividades y el valor que es de esperar para el nĆŗmero de Lorenz a temperatura nula. Se analiza el nĆŗmero de Lorenz en funciĆ³n del campo magnĆ©tico. No hay ninguna teorĆa que explique el comportamiento hallado. Se hace una comparaciĆ³n con resultados anteriores y se sugieren nuevos experimentos.Ćtem Acceso Abierto Propiedades tĆ©rmicas de superconductores. l. Conductividad tĆ©rmica del zinc por debajo de 1Ā°K; II. Conductividad tĆ©mica del indio entre 4,2Ā° K y 1Ā° K.(Instituto de FĆsica "JosĆ© A. Balseiro". Universidad Nacional de Cuyo. ComisiĆ³n Nacional de EnergĆa AtĆ³mica, 1968) Porta de de la Cruz, M. E.; Platzeck, R. P.En el curso de los trabajos que a continuaciĆ³n se de tallan se han encarado dos problemas principales: MediciĆ³n de la conductividad tĆ©rmica del Zinc por debajo de 1Ā° K. Su utilizaciĆ³n como llave tĆ©rmica. MediciĆ³n de la conductividad tĆ©rmica del Indio de alta pureza entre 1,5 y 4Ā°X. Estudio del comportamiento de la relaciĆ³n kes/ken en f (x).Ćtem Acceso Abierto InteracciĆ³n spin-red en impurezas paramagnĆ©ticas en cristales.(Instituto de FĆsica "JosĆ© A. Balseiro". Universidad Nacional de Cuyo. ComisiĆ³n Nacional de EnergĆa AtĆ³mica, 1969) Calvo, R.; Feher, GeorgeUn iĆ³n paramagnĆ©tico introducido como impureza en una red cristalina interactĆŗa con los Ć”tomos que componen el cristal. Esta interacciĆ³n cambia las propiedades electrĆ³nicas del ion que ahora reflejan las caracterĆsticas de su posiciĆ³n en la red en que se encuentra. En el estudio de tales sistemas se trata de conocer los nuevos niveles de energĆa del iĆ³n paramagnĆ©tico en el cristal, sus propiedades y las transiciones entre esos estados debidas a la interacciĆ³n del iĆ³n con la red cristalina. En los casos en que hay sĆ³lo un pequeƱo nĆŗmero de impurezas paramagnĆ©ticas la interacciĆ³n entre cristal e iĆ³n serĆ” puramente elĆ©ctrica. Las cargas internas del cristal producen un campo elĆ©ctrico en la posiciĆ³n de la impureza que modifica los estados de energĆa del iĆ³n libre. Si ademĆ”s se considera que los Ć”tomos del cristal estĆ”n en movimiento debido a la agitaciĆ³n tĆ©rmica, aparece otra componente de la interacciĆ³n esta vez dinĆ”mica, que puede producir tanto transiciones del iĆ³n entre sus estados de energĆa como corrimientos de los niveles. Nuestro trabajo estĆ” orientado al estudio del segundo tipo de problemas: nos interesa obtener informaciĆ³n sobre el efecto de las deformaciones del cristal sobre el iĆ³n paramagnĆ©tico. Tres tipos de efectos y sus interdependencias han sido investigados experimental y teĆ³ricamente. En el primero se estudia el efecto de una deformaciĆ³n estĆ”tica del cristal, producida por una fuerza exterior, sobre los niveles de energĆa del iĆ³n. En el segundo se estudian las transiciones del iĆ³n paramagnĆ©tico entre sus estados de energĆa debido a las fluctuaciones de la interacciĆ³n entre cristal e iĆ³n por las vibraciones tĆ©rmicas de la red. En el tercer tipo de problemas interesan los corrimientos de los niveles de energĆa debidos a las vibraciones de la red. Dichos corrimientos fueron estudiados en funciĆ³n de la temperatura, parĆ”metro que determina la amplitud de las vibraciones tĆ©rmicas del cristal. Los valores experimentales fueron obtenidos usando tĆ©cnicas de resonancia paramagnĆ©tica electrĆ³nica, trabajando a 9 GHz (banda X) Los experimentos realizados y los datos obtenidos son los siguientes: (a) Se midieron los corrimientos de las lĆneas de resonancia en funciĆ³n de la deformaciĆ³n del cristal introducida por una fuerza exterior en los siguientes sistemas: Mn^+ , Fe^+ , 7^+ , Ni^+ y Gd^"*" en cristales de CaO 2+ 3+ Eu y Gd en Ca?2 . En todos los casos se observaron las lĆneas de estructura fina, estando los iones paramagnĆ©ticos en posiciones cubicas. A partir de esas mediciones so determinaron los parĆ”metros que den la interacciĆ³n entre el iĆ³n y la red para esos casos. (Capitulo III). (b) Se midieron los tiempos de relajaciĆ³n spin-red de Gd^+ c-n CaO en funciĆ³n de la temperatura en el rango de 1Ā°K a 4.2Ā°K. Los tiempos de relegaciĆ³n observados son comparados con los resultados en los experimentos con tensiones uniaxiales citados en (a). (Capitulo IV). (c) Se midiĆ³ la dependencia con la temperatura de la constante de estructura hiperfina del isĆ³topo 55 de Mn en CaO y SrO, del isĆ³topo 151 de Eu en CaF2 y del isĆ³topo 155 de Gd3+ en ThO2. La dependencia con la temperatura de la estructura hiperfina es debida a la presencia do las vibraciones de la red; los parĆ”metros de la interacciĆ³n que da lugar al cambio fueron estimados a partir de los datos experimentales. Para ello se usĆ³ un modelo de Debye para las vibraciones del cristal, evitando la; aproximaciĆ³n (hecha por otros autores anteriormente) de considerar solamente los fonones con longitud de onda larga. Los valores experimentales para los tres casos se presentan por medio del formalismo del Hamiltoniano spin-red. Este os un formalismo fenomenolĆ³gico, similar al del Hamiltoniano de spin, que fue extendido en este trabajo para analizar los casos estudiados experimantalmente (Capitulo i). Con Ć©l se presentan en forma unificada los distintos tipos de informaciĆ³n sobre la interacciĆ³n dinĆ”mica entre el ion y el cristal, y al mismo tiempo se muestra explĆcitamente la relaciĆ³n entre los resultados de los experimentos citados en (a), (b) y (c). Al final del trabajo hemos comparado las constantes spin red evaluadas en nuestros experimentos con las teorĆas existentes.Ćtem Acceso Abierto Efectos covalentes en propiedades magnĆ©ticas y relajaciĆ³n spin-red(Instituto de FĆsica "JosĆ© A. Balseiro". Universidad Nacional de Cuyo. ComisiĆ³n Nacional de EnergĆa AtĆ³mica, 1969) Passeggi, Mario Cesar G.; Buch, TomĆ”sEn el estudio de las propiedades de cristales con impurezas de iones paramagnĆ©ticos de la primera serie de transiciĆ³n, y de complejos de estos iones, se han utilizado varios modelos; modelos que han ido evolucionando en la necesidad de explicar los hechos experimentales que se han ido obteniendo. La base de este modelo consiste en la suposiciĆ³n de un tal ion paramagnĆ©tico (ion central) colocado en un cierto arreglo de iones vecinos (ligantes) enlazados quimicamente.Ćtem Acceso Abierto ContribuciĆ³n al estudio del problema inverso de la teorĆa de colisiones para partĆculas de Dirac.(Instituto de FĆsica "JosĆ© A. Balseiro". Universidad Nacional de Cuyo. ComisiĆ³n Nacional de EnergĆa AtĆ³mica, 1969) Corbella, Oscar D.El problema inverso de la teorĆa de colisiones trata acerca de la determinaciĆ³n teĆ³rica de la interacciĆ³n entre las partĆculas que intervienen en un evento fĆsico, a partir de los datos experimentales provenientes de dicho evento.Ćtem Acceso Abierto Esquemas de desintegraciĆ³n alfa del 237Np, 235Np, 251Cf, y desintegraciĆ³n beta del 231Th.(Universidad Nacional de Cuyo.Instituto de FĆsica JosĆ© A. Balseiro (Argentina), 1969) Browne, EdgardoEl desarrollo de los detectores nucleares de estado sĆ³lido ha hecho posible el estudio con alta resoluciĆ³n energĆ©tica de las radiaciones que acompaƱan la desintegraciĆ³n radiactiva de los nucleĆdos 237Np, 235Np, 231Th y 251Cf. Las partĆculas alfa emitidas por los isĆ³topos 237Np, 235Np, y 251Cf han sido estudiadas con detectores de Au-Si (sur-face barrier detectors) de 4 y 6 mm. de diĆ”metro. El uso de un preamplificador sensible a la carga recientemente desarrollado en este laboratorio ha reducido considerablemente la influencia de las variaciones de la capacidad del detector con la temperatura en la estabilidad del sistema electrĆ³nico de detecciĆ³n. Esto ha mejorado notablemente la resoluciĆ³n energĆ©tica de los espectros en mediciones de hasta un mes de duraciĆ³n. Las radiaciones gama han sido estudiadas con detectores de Ge (Li) acoplados a preamplificadores de muy bajo ruido electrĆ³nico con un transistor de campo (FET) enfriado con nitrĆ³geno lĆquido en la primera etapa de amplificaciĆ³n. En los experimentos de coincidencia alfa-gama realizados con estos tres isotopos, las partĆculas alfa fueron detectadas con detectores de Au-Si y las radiaciones gama con cristales de Ge (Li). Las mediciones de coincidencia gama-gama en 231Th y 237Np fueron hechas con detectores de Ge (Li). En el caso del 231Th la informaciĆ³n experimental ha sido acumulada en cinta magnĆ©tica por un sistema bidimensional de 1600 X 1600 canales y posteriormente procesada en las computadoras CDC 6600 de este laboratorio. 237 Los espectros de electrones de conversiĆ³n interna del Np y del 251Cf fueron estudiados por medio de experimentos de coincidencia alfa-electrĆ³n utilizando detectores de Au-Si y Si(Li) para la detecciĆ³n de las partĆculas alfa y de los electrones respectivamente. En lo referente a la desintegraciĆ³n del 237Np, 235Np y 231Th, se ha modificado fundamentalmente la interpretaciĆ³n de los estados excitados de paridad positiva de los nucleĆdos 233Pa y 231Pa dada por Nilsson y Mottelson , y por Asaro, Stephens y Perlman. Los niveles energĆ©ticos de los mismos han sido agrupados en bandas rotacionales construidas a partir de estados de partĆcula independiente de Nilsson y distorsionadas por la interacciĆ³n de Coriolis. En el caso del 233Pa una interacciĆ³n adicional ha sido observada entre estados de partĆcula independiente con A N =. 2. Esta interacciĆ³n no estĆ” considerada en los diagramas de Nilsson y es significativa sĆ³lo en la regiĆ³n limitada de dicho diagrama donde los estados se encuentran muy prĆ³ximos en energĆa. Como consecuencia de estas dos interacciones, tres estados del 233Pa reciben transiciones alfa favorecidas. Los resultados teĆ³ricos obtenidos en el cĆ”lculo de los niveles energĆ©ticos y de las probabilidades de transiciĆ³n electromagnĆ©ticas son consistentes con los datos experimentales. Como resultado de la buena resoluciĆ³n energĆ©tica del espectro alfa del 251Cf, se han obtenido valores mĆ”s exactos tanto de las energĆas como de las intensidades de ciertos grupos de partĆculas alfa. La posiciĆ³n en el esquema de desintegraciĆ³n de las transiciones de 177 y 227 keV, determinada a partir de nuestros experimentos de coincidencia alfa-gama, coincide con la propuesta por Chethaw-Strode . Los coeficitntes de conversiĆ³n interna de la capa K de estas dos transiciones, obtenidos a partirde las mediciones de coincidencia alfa-gama y alfa-electrĆ³n, son consistentes con los valores dados en la referencia 7. Los correspondientes a las capas L,M y N, tambiĆ©n determinados experimentalmente en este trabajo, asignan unĆvocamente las multipolaridades E2 y M2 a las transiciones de 177 y 277 respectivamente.Ćtem Acceso Abierto InteracciĆ³n magnon-fonon enmetales de transiciĆ³n.(Universidad Nacional de Cuyo.Instituto de FĆsica JosĆ© A. Balseiro (Argentina), 1969) Iglesias, R. J.Sobre la base del Hamiltoniano de bandas propuesto por Hubbard y el Hamiltoniano de interacciĆ³n electrĆ³n- onĆ³n introducido por Rejagopal y Joshi, estos autores y Alascio y LĆ³pez han realizado cĆ”lculos de interacciĆ³n magnĆ³n-fonĆ³n usando la RPA (Random Phase Aproximation). En el presente trabajo se suma al Hamiltoniano un tĆ©rmino de interacciĆ³n entre electrones de Ć”tomos vecinos. Considerando que los baricentros de las funciones de onda no estĆ©n fijos sino que se desplazan de sus posiciones de equilibrio por efecto de los fonones, se desarrollan las integrales de Coulomb y de intercambio en funciĆ³n de los b y b* (operadores de creaciĆ³n y aniquilaciĆ³n de fonones), se calcula la ecuaciĆ³n de movimiento de los magnones en la RPA y se compara con un desarrollo similar partiendo del modelo de Heisenberg.Ćtem Acceso Abierto El sistema tantalio hidrĆ³geno.(Universidad Nacional de La Plata (Argentina). Facultad de Ciencias Exactas, 1970) GarcĆa, E. A.Las recientes investigaciones realizadas con el objeto de estudiar las cinĆ©ticas de absorciĆ³n de hidrĆ³geno por tantalio mediante la resistencia elĆ©ctrica , mostraron que el estado superficial del tantalio controlaba fundamentalmente la cinĆ©tica de absorciĆ³n y que dicho control superficial disminuĆa cuando los vacĆos, en que se calentaba el metal, se hacĆan mĆ”s elevados, de forma tal que no fue posible obtener cinĆ©ticas reproducibles. Las cinĆ©ticas como ya se ha dicho, se seguĆan mediante la variaciĆ³n de la resistencia elĆ©ctrica bajo la hipĆ³tesis de que el incremento de Ć©sta, era proporcional a la cantidad de hidrĆ³geno absorbido. El presente trabajo se propone estableper una relaciĆ³n entre el aumento de resistencia elĆ©ctrica y la cantidad de hidrĆ³geno en soluciĆ³n en las condiciones experimentales adecuadas que permitan mantener libre de impurezas la superficie del absorbente, con el objeto de realizar un estudio cinĆ©tico de la absorciĆ³n y desorciĆ³n de hidrĆ³geno por tantalio. El capĆtulo I consiste en una breve reseƱa de los principales estados posibles por los que deben atravesar los Ć”tomos del gas hasta introducirse en el sĆ³lido, para luego difundir en Ć©l y de la influencia que tienen los intersticiales sobre la resistencia elĆ©ctrica. Finaliza el mismo, conun resumen de los principales trabajos relacionados con el tema. El capĆtulo II encara el estudio de la ecuaciĆ³n de difusiĆ³n en un cilindro infinito desde dos puntos de vista; uno si la cinĆ©tica es seguida por gravimetrĆa o volumetrĆa y el otro si dicha cinĆ©tica es seguida por la resistencia elĆ©ctrica. En el capitulo III, se realiza una descripciĆ³n detallada del equipo utilizado y en el capitulo IV, se esumeran los resultados experimen tales asi como tambiĆ©n los cĆ”lculos realizados. Finalmente en el capĆtulo V se exponen las conclusiones alcanzadas. Cabe mencionar que un anĆ”lisis mĆ”s amplio de los puntos encarados en el capitulo I, pueden encontrarse en el trabajo referido anterior mente , en lo respectivo a los dos primeros.Ćtem Acceso Abierto Soluciones del sistema acoplado de osciladores y campo selectromagnĆ©ticos excitados por una partĆcula externa. AnalogĆas entre la respuesta del oscilador y un medio dispersivo a los campos de una partĆcula cargada en movimiento.(Universidad Nacional de Cuyo (Argentina). Instituto de FĆsica "Dr. J. A. Balseiro, 1971) Vooght, J. G.; Beck, GuidoEste trabajo se divide en dos partes intimamamente vinculadas. La primera parte se refiere a las soluciones generales en un sistema ecoplano de osciladores y campos electromagnĆ©ticos y el consiguiente anĆ”lisis de las excitaciones creadas por una partĆcula cargada. En la segunda parte del trabajo se estudian las analogĆas entre las respuestas de un Ćŗnico oscilador y de un medio dispersivo representado por el modelo de osciladores de una Ćŗnica frecuencia, a los campos de una partĆcula cargada en movimiento.Ćtem Acceso Abierto FricciĆ³n interna debida a: (a) la interacciĆ³n de dislocaciones con Ć”tomos de soluto en metales cĆŗbicos de cuerpo centrado (sistema Ta-O); (b) precipitaciĆ³n (aleaciones Cu 3$ Co y Al -301 Zn).(Universidad Nacional de Cuyo (Argentina). Instituto de FĆsica "Dr. J. A. Balseiro, 1971) Mondino, Manuel A.; Schoeck, GuntherSe han estudiado los efectos anelĆ”sticos en los sistemas: i) Ta ā 0; ii) Cu - 31 Co y iii) Al - 30% Zn. La complejidad de los resultados muestra la necesidad de obtener curvas tipo TTT reales para prever el comportamiento de esta aleaciĆ³n despuĆ©s de cualquier tratamiento tĆ©rmico y en particular despuĆ©s de envejecimientos en dos etapas. Una interpretaciĆ³n cruda de los efectos anelĆ”sticos los relaciona con la interacciĆ³n entre dislocaciones preexistentes y creadas, con los diferentes tipos de precipitados. Aparentemente los precipitados de la fase Ī² cuando aĆŗn son suficientemente pequeƱos para mantener coherencia con la matriz son los que dan mayor contribuciĆ³n a los efectos anelĆ”sticos observados por debajo de 200Ā°C. En particular son capaces de aumentar el mĆ³dulo elĆ”stico por lo menos en un 7% que puede ser aĆŗn mayor con un tratamiento apropiado por debajo de 100Ā°C. La falta de modelos para explicar los fenĆ³menos debidos a precipitaciĆ³n impide una discusiĆ³n mĆ”s cuantitativa de los resultados. Las observaciones hechas y las conclusiones alcanzadas son extensibles a otras composiciones, en 20 y 251 de Zn, ya lo he comprobado, y eventualmente a otros sistemas que presentan el fenĆ³meno de endurecimiento por envejecimiento.Ćtem Acceso Abierto Propiedades fotoelectrĆ³nicas de 12 hg rojo.(Universidad Nacional de Cuyo (Argentina). Instituto de FĆsica "Dr. J. A. Balseiro, 1972) Saura, JosĆ©; Bonfiglioli, GuidoSe han investigado algunas propiedades fotoelectrĆ³nicas de yoduro mercĆŗrico rojo. Entre estas se encuentran la fotoconductividad de la cual se ha determinado el espectro de excitaciĆ³n a diversas temperaturas y tensiones aplicadas. A temperatura de nitrĆ³geno lĆquido se ha estudiado la transformaciĆ³n de mĆ”ximos en mĆnimos y viceversa, que aparecen en el espectro de fotoconductividad debido a la formaciĆ³n de exoitones. Hemos conseguido la transformaciĆ³n de mĆnimos en mĆ”ximos por sublimaciĆ³n en vacĆo a temperatura ambiente lo que anteriormente se lograba solamente por tratamiento tĆ©rmico. De esta forma la muestra conservaĀ» sus caracterĆsticas internas ya que no se modifican por la sublimaciĆ³n. El pico en el espectro de fotosensibilidad que aparece alrededor de 5900 A se desplaza en nuestras muestras hasta 5390 A al enfriar hasta 77Ā° K. Este Ćŗltimo pico corresponde a impurezas lo que es una evidencia de que el mĆ”ximo en 5900 a temperatura ambiente no debe ser adjudicado al borde de absorciĆ³n. La tensiĆ³n aplicada modifica el espectro a 77Ā°K lo cual indicarĆa que alrededor de 1.5 V se produce la ruptura de una barrera de potencial existente en el oĆ”todo. El espectro de fotoconductividad ha sido determinado a la temperatura de helio lĆquido obteniĆ©ndose un buen acuerdo con el espectro de absorciĆ³n encontrado en la literatura. El "quenching" Ć³ptico ha sido estudiado por primera vez en funciĆ³n de la intensidad de luz primaria para diversas intensidades de luz de "quenoning" .En esta forma hemos estimado la secciĆ³n eficaz de captura para electrones de los centros sensibilizantes en 10 ā 19 cm2. Midiendo el espectro de "quenching" hemos obtenido un valor para la energĆa de separaciĆ³n desde la banda de valencia de los centros sensibilizantes. Este valor resulta O.52 eV que estĆ” de acuerdo con el valor 0.50 eV que se encuentra en la literatura determinado por medio del "quenching" tĆ©rmico. Se han efectuado mediciones de corriente estimulada tĆ©rmicamente las cuales han sido evaluadas por diversos mĆ©todos. Se desprende de este estudio que las trampas encontradas en nuestros cristales se vacĆan en condiciones de reatrapamiento lento. El efecto foto-Hall a temperatura de nitrĆ³geno lĆquido nos da para la movilidad el valor 200 cm /Vseg. El mĆ©todo usado en este caso es de corriente alterna y alta impedancia en el detector. Los cristales utilizados en todas nuestras mediciones los hemos crecido en nuestro laboratorio. Se los ha crecido a partir de una soluciĆ³n saturada do alcohol etĆlico o acetona o tambiĆ©n por sublimaciĆ³n. En este Ćŗltimo caso siempre fueron crecidos a temperaturas inferiores a la de la transformaciĆ³n rojo-amarillo que sufre yoduro mercĆŗrico a 127Ā°c. Esto se consigue efectuando la sublimaciĆ³n en un vacĆo mejor que 10 -5T'orr.Ćtem Acceso Abierto AcciĆ³n de los campos vectorial y tensorial sobre el spin.(Universidad Nacional de Cuyo (Argentina). Instituto de FĆsica "Dr. J. A. Balseiro, 1972) Platzeck, Ana MarĆa; Beck, GuidoEn el presente trabajo se considerarĆ” el caso particular de la acciĆ³n de campos vectoriales (electromagnĆ©ticos) y tensoriales de rango dos (gravitatorios) externos sobre un campo espinorial (electrĆ³n de Dirac de espĆn). AsĆ como partiendo de la ecuaciĆ³n de Dirac en un campo electromagnĆ©tico se obtiene una ecuaciĆ³n no relativista que contiene tĆ©rminos de interacciĆ³n del campo magnĆ©tico con el impulso angular orbital y con el espĆn, y de interacciĆ³n espĆn-Ć³rbita en presencia de un campo elĆ©ctrico, se muestra que a partir de la ecuaciĆ³n de Dirac en un campo gravitatorio estacionario y con simetrĆa axial se obtienen tĆ©rminos similares al caso electromagnĆ©tico : interacciĆ³n del campo de Coriolis con el impulso angular orbital y con el espĆn, e interacciĆ³n espĆn-Ć³rbita, pero las constantes numĆ©ricas que multiplican estos tĆ©rminos son diferentes para el caso electromagnĆ©tico y para el caso gravitatorio.